{"id":1508,"date":"2023-03-31T04:02:27","date_gmt":"2023-03-31T04:02:27","guid":{"rendered":"https:\/\/www.laspa.slg.br\/?page_id=1508"},"modified":"2023-03-31T04:02:27","modified_gmt":"2023-03-31T04:02:27","slug":"tungstenio-em-simondon-2005-1958","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/www.laspa.slg.br\/en\/projetos\/a-agencia-social-dos-elementos-quimicos\/levantamentos-da-presenca-de-elementos-quimicos-em-livros\/tungstenio-em-simondon-2005-1958\/","title":{"rendered":"Tungst\u00eanio em Simondon (2005 [1958])"},"content":{"rendered":"

Une difficult\u00e9 de m\u00eame ordre relative \u00e0 l’individuation des syst\u00e8mes physiques appara\u00eet dans le ph\u00e9nom\u00e8ne d’interf\u00e9rences: quand on consid\u00e8re une exp\u00e9rience quelconque d’interf\u00e9rences \u00e0 champ non localis\u00e9, on fait la th\u00e9orie de cette exp\u00e9rience (trous d’Young envisag\u00e9s comme moyen de produire non une diffraction mais deux oscillateurs synchrones, miroirs de Fresnel, lentille de Billet), en disant que les ondes lumineuses sont \u00e9mises par deux sources synchrones, synchrones puisqu’elles re\u00e7oivent leur lumi\u00e8re d’une unique source, et qu’elles ne sont elles-m\u00eames que des sources secondaires, dispos\u00e9es \u00e0 des distances \u00e9gales d’une source primaire. Or, si nous consid\u00e9rons attentivement la structure et l’activit\u00e9 de cette source primaire, nous nous rendrons compte qu’il est possible d’obtenir un ph\u00e9nom\u00e8ne tr\u00e8s net d’interf\u00e9rence, avec extinction pratiquement compl\u00e8te dans les franges sombres, m\u00eame si l’on utilise une source primaire renfermant un tr\u00e8s grand nombre d’atomes; une source constitu\u00e9e par exemple par un segment de filament de tungst\u00e8ne<\/strong> de 1\/2 millim\u00e8tre de longueur et 0,2 mm de diam\u00e8tre en contient n\u00e9cessairement plusieurs dizaines de milliers. Bien plus: on peut prendre une source tr\u00e8s volumineuse, comme un arc au charbon dans lequel la lumi\u00e8re \u00e9mane d’un crat\u00e8re et d’une pointe dont la surface active (celle dont part la colonne de vapeur lumineuse) est de l’ordre du centim\u00e8tre carr\u00e9 pour une forte intensit\u00e9. Or, la lumi\u00e8re qui \u00e9mane de cette forte plage lumineuse, ayant pass\u00e9 \u00e0 travers un diaphragme de petite surface qui sert de source primaire, est capable de produire le ph\u00e9nom\u00e8ne d’interf\u00e9rence, comme si elle \u00e9tait produite par un tr\u00e8s petit segment de filament incandescent. Existe-t-il alors un synchronisme r\u00e9el entre les mol\u00e9cules et les atomes de ces grandes surfaces lumineuses? \u00c0 chaque instant un tr\u00e8s grand nombre d’oscillateurs non synchronis\u00e9s \u00e9mettent de la lumi\u00e8re; il semblerait normal de consid\u00e9rer le ph\u00e9nom\u00e8ne comme un r\u00e9sultat conforme aux lois de la statistique; alors on devrait supposer que le ph\u00e9nom\u00e8ne d’interf\u00e9rence sera d’autant plus flou qu’il y aura un plus grand nombre d’oscillateurs non synchronis\u00e9s (nous voulons dire par l\u00e0 non de fr\u00e9quences diff\u00e9rentes, mais en rapport de phase quelconque) pour constituer la source primaire; et il ne semble pas que l’exp\u00e9rience v\u00e9rifie cette pr\u00e9vision. Mais, \u00e9tant donn\u00e9 l’ordre de grandeur des sources que l’on emploie, m\u00eame les sources les plus petites contiennent d\u00e9j\u00e0 un grand nombre d’oscillateurs \u00e9l\u00e9mentaires qui ne paraissent pas pouvoir \u00eatre en phase. Ces oscillateurs ne peuvent pas \u00eatre en phase quand ils ont des fr\u00e9quences diff\u00e9rentes; or, le ph\u00e9nom\u00e8ne se produit toujours, bien que seules les franges centrales soient nettes, parce que les franges relatives \u00e0 chaque fr\u00e9quence se superposent d’autant moins qu’elles sont plus \u00e9loign\u00e9es de la frange centrale. Quel est le synchronisme de phase qui peut exister entre des ondes \u00e9mises par des oscillateurs de m\u00eame fr\u00e9quence? Ce synchronisme tient-il \u00e0 l’unit\u00e9 du syst\u00e8me qui les contient? Y a-t-il un couplage qui se produit entre ces oscillateurs plac\u00e9s \u00e0 faible distance les uns des autres? Mais si l’on constituait une source primaire au moyen d’un dispositif d’optique r\u00e9unissant les rayons \u00e9mis par deux sources bien distinctes, ce synchronisme de phase subsisterait-il? Ou bien alors le ph\u00e9nom\u00e8ne estil ind\u00e9pendant de tout synchronisme de phase? Il n’est peut-\u00eatre pas sans int\u00e9r\u00eat de rattacher l’\u00e9tude de la lumi\u00e8re \u00e0 celle de la source qui la produit. L’individualit\u00e9 du photon ne peut \u00eatre consid\u00e9r\u00e9e comme absolument ind\u00e9pendante de l’oscillateur qui le produit, ni du syst\u00e8me duquel cet oscillateur fait \u00e9ventuellement partie. Ainsi tous les oscillateurs compris dans un m\u00eame syst\u00e8me \u00e9nerg\u00e9tique auraient entre eux un certain couplage qui pourrait r\u00e9aliser le synchronisme, non seulement de fr\u00e9quence mais de phase entre ces oscillateurs, de mani\u00e8re telle que l’individualit\u00e9 des photons soit affect\u00e9e, marqu\u00e9e en quelque fa\u00e7on par cette communaut\u00e9 syst\u00e9matique d’origine. Remarquons enfin que la lumi\u00e8re provenant d’une \u00e9toile peut encore donner lieu \u00e0 un ph\u00e9nom\u00e8ne d’interf\u00e9rence, comme si la source \u00e9tait r\u00e9ellement de tr\u00e8s petit diam\u00e8tre r\u00e9el; il para\u00eet pourtant impossible de consid\u00e9rer une \u00e9toile comme un unique oscillateur, m\u00eame s’il se pr\u00e9sente sous un diam\u00e8tre apparent plus petit que toute grandeur assignable; l’extr\u00eame petitesse de ce diam\u00e8tre apparent nec peut en principe changer le rapport de phase des diff\u00e9rents photons arrivant sur l’interf\u00e9rom\u00e8tre; il peut arriver sur cet interf\u00e9rom\u00e8tre des photons en provenance de parties tr\u00e8s \u00e9loign\u00e9es l’une de l’autre (par rapport \u00e0 la longueur d’onde) sur l’\u00e9toile qui est prise comme source. D’o\u00f9 provient alors le synchronisme? Sans doute de l’appareil o\u00f9 se produisent les interf\u00e9rences; mais il n’est pas lui-m\u00eame une v\u00e9ritable source. Ou bien alors il faut supposer que chaque photon est coup\u00e9 en deux quantit\u00e9s d’\u00e9nergie qui seraient comme des semi-photons, et que chaque moiti\u00e9 du photon viendrait interf\u00e9rer avec l’autre moiti\u00e9 sur l’\u00e9cran o\u00f9 se produit le ph\u00e9nom\u00e8ne; cette supposition ne para\u00eet gu\u00e8re acceptable, \u00e0 cause pr\u00e9cis\u00e9ment du caract\u00e8re individuel du photon. Il semble, pour toutes ces raisons, qu’on ne puisse accorder au photon l’individualit\u00e9 physique au m\u00eame titre qu’\u00e0 un corpuscule mat\u00e9riel; l’individualit\u00e9 du photon serait seulement proportionnelle \u00e0 sa fr\u00e9quence, \u00e0 la quantit\u00e9 d’\u00e9nergie hv qu’il transporte, sans que cette individualit\u00e9 puisse jamais \u00eatre compl\u00e8te, car il faudrait alors que cette fr\u00e9quence f\u00fbt infinie, et aucun oscillateur ne peut produire une fr\u00e9quence infinie. Un photon qui aurait une fr\u00e9quence infinie pourrait \u00eatre assimil\u00e9 \u00e0 un v\u00e9ritable grain de mati\u00e8re. Encore devons-nous remarquer qu’il existe peut-\u00eatre un seuil au del\u00e0 duquel on peut dire que la fr\u00e9quence du photon correspond \u00e0 une v\u00e9ritable individualit\u00e9 : celle pour laquelle l’\u00e9nergie du photon est ou serait \u00e9gale \u00e0 celle d’une particule mat\u00e9rielle dont la transformation en \u00e9nergie donnerait pr\u00e9cis\u00e9ment la quantit\u00e9 d’\u00e9nergie qui serait celle de ce photon de tr\u00e8s haute fr\u00e9quence. Ce photon serait alors fonctionnellement \u00e9quivalent \u00e0 une parcelle de mati\u00e8re. (Simondon 2005 [1958]:144-6)<\/p>\n

SIMONDON, Gilbert. 2005 [1958]. L’individuation \u00e0 la lumi\u00e8re des notions de forme et d’information<\/em>. Grenoble: \u00c9ditions J\u00e9r\u00f4me Millon.<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

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